{"created":"2021-03-01T06:52:32.758265+00:00","id":33731,"links":{},"metadata":{"_buckets":{"deposit":"53daa002-93aa-44a2-9ea5-bee6f85e3a93"},"_deposit":{"id":"33731","owner":"1","owners":[],"pid":{"revision_id":0,"type":"depid","value":"33731"},"status":"published"},"_oai":{"id":"oai:repository.dl.itc.u-tokyo.ac.jp:00033731","sets":["80:4535:4967:4975","9:504:4538:4969:4976"]},"author_link":["131709","131708"],"item_4_alternative_title_1":{"attribute_name":"その他のタイトル","attribute_value_mlt":[{"subitem_alternative_title":"ハワイ島における津波について"}]},"item_4_biblio_info_7":{"attribute_name":"書誌情報","attribute_value_mlt":[{"bibliographicIssueDates":{"bibliographicIssueDate":"1963-06-30","bibliographicIssueDateType":"Issued"},"bibliographicIssueNumber":"1","bibliographicPageEnd":"59","bibliographicPageStart":"49","bibliographicVolumeNumber":"41","bibliographic_titles":[{"bibliographic_title":"東京大學地震研究所彙報 = Bulletin of the Earthquake Research Institute, University of 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1).これら実測の波高分布と,本間の理論とを比較検討して,ハワイ島における津波の回折,屈折の影響を考察した.まずEATONら,およびU.S.C.G.S.の資料から各津波の入射角を決定し,次にこの入射波を基準にして,Fig.4～8に示すごとく,島のほぼ中心を原点に10°ごとに,放射状に分割する.入射波に対し,島の反対側の波高H0を基準にとり,沿岸各点の波高比Hθ/H0と入射角θとの関係を求めた(Fig.9).本間の理論値によると,津波の周期T=17分のとき波高は,θ≒60°,110°および180°が大きく,θ=35°および85°が小さく求められているが,これに対応するHiloの検潮記録からの周期(Table 2)と比較したとき,理論値と実測値とは図に示すように,1957年のアリューシャン津波を除き,およそ傾向が一致し,理論値が大きい値を示している.Fig.9でHiloおよびNapoopooの位置を示したように,いずれの津波においても,他地点よりも波高比が大きい.この両地域の異状波高は湾の副振動以外に,津波の回折,屈折による影響で波高が増大すべき位置に存在することは注目に値する.次にFig.9の波高比大なる各津波の入射角θ=50°～60°,110°～120°および180°に着目し,Hiloにて観測した周期並びに伝播速度から津波の波長Lを求め,ハワイ島の半径a=66kmと仮定して,各津波についてHθ/H0とａ/Lとの関係を求めた(Fig.10).図に示すように,島の半径に比し,波長の短い津波では波高比は増大する.入射角θ=50°～60°,110°～120°および180°において,最大の波高比はそれそれ1.5,3,および4倍にも達する.その他,入射波の右回り,あるいは左回りによる波高の差異は認められなかつた.","subitem_description_type":"Abstract"}]},"item_4_full_name_3":{"attribute_name":"著者別名","attribute_value_mlt":[{"nameIdentifiers":[{"nameIdentifier":"131709","nameIdentifierScheme":"WEKO"}],"names":[{"name":"羽鳥, 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